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参考资料：针对原子核互换鞘锂离子之中液体传播层材质直径路径热传导常数次测试，简介了液体传播层在JPEG等必需下开展次测试的几种有效率的测试，并数据分析了平衡状态法则和短周期法则的特色、普遍性和应用领域之中存有的原因。并针对短周期法则进行了研究工作，指出了一种更为新颖的新型次测试数学模型构造。页面：锂离子，液体传播层，热传导常数，低温波法，激光器红光法则原子核互换鞘锂离子之中的液体传播层（GDL）材质描绘出突出的温度梯度特色，而且直径表面，也就是液体传播层材质是微米单项的化学宏观。在如此小的化学宏观下对树脂材质效能开展正确测称赞，必将陷入着艰难的关键技术面对，这种关键技术面对基本上是树脂材质面内路径刺物理性能次测试不亚于的，或许化学宏观不对一个单项上。因此，北京依阳地产控股针对树脂材质，同样是原子核互换鞘锂离子之中的液体传播层树脂材质，对直径路径热传导常数次测试关键技术开展深入研究，以在实际上建筑工程应用领域之中设立起测可靠性较高、且加载方便的的测试和次测试科学仪器。根据迄今原子核互换鞘锂离子之中的液体传播层（GDL）材质的状况，GDL树脂材质在直径路径上的热传导常数次测试，要考量不限几多方面的属性：（1）温度梯度必需：如文献资料[1]媒体报道，各种GDL材质的面内路径和直径路径热传导常数分作3.5~15W/mK和0.2~2W/mK。这前提就确切了GDL树脂直径路径热传导常数波动区域大体上为0.05~5W/mK，这个区域前提就是钨树脂材质的热传导常数区域。（2）直径区域：各种GDL材质的直径前提都在100~500区域内。（3）压缩力必需：在锂离子安装流程上会对GDL导致一定的压缩力来发生变化电源效能，载入到GDL上的阻力区域一般为1MPa不限，最主要不将近6MPa。 树脂材质的热传导常数的测试相当多，但由于GDL被测试样要在上述载入阻力下开展次测试，有些新方法相当适合于。适当的的测试大体上分作平衡状态法则和短周期法则两类。3.1. 平衡状态法则3.1.1. 平衡状态热流计法则对于树脂和孔隙材质直径路径热传导常数的次测试，最特指的新方法是PH D5470[2]。由于这种新方法基于平衡状态热辐射测，所以一般而言称为受保护热流计法则或定值热辐射法则。另外，由于这种新方法可以对被测定试样载入受控的压缩力和对碰触热阻开展测，使得这种新方法在大多数GDL直径路径热传导常数测之中给予应用领域[3,4,5]。如图3安1下图，在平衡状态热流计法中，GDL试样条状在上下两个热流计手间。上热流计上方与热板碰触，下热流计手顶端与冷板碰触，因此通过方形手中轴路径从上方到顶端存有不间断的热辐射，试验控制系统也其设计变成能量均强制沿旋转轴传达。通过温度传感器测手上的低温特有种通量（如图3安1下图，中间安放，在上方和顶端手上带有不同间隔时间），作用于到GDL试样上的JPEG负载也通过电源控制系统操控。在超出平衡状态必需下，分别测汇入试样的热辐射、试样直径路径上的蒸发量和试样直径，就可根据平衡状态DFT热交换公式数值给予GDL试样直径路径上的热传导常数。3.1.2. 准稳态法则准稳态法是一种介于平衡状态和短周期新方法间的一种热传导常数的测试，在圆锥形被测试样的侧面一维降温和蒸发流程之中，在三维空间热辐射最小值下，试样的湿热面上蒸发量都会慢慢日趋一种等于平衡状态，这个实时流程之中的平衡状态阶段性，就称为准稳态。通过准稳态下的测可确切被测试样热传导常数随低温的同步波动椭圆，准稳态法则热传导常数次测试所相异的规范的测试为PH E2584[6]。准稳态法则的测理论如图3安2下图，Zamel等人[7]改用准稳态法对用做GDL的碳纸在直径路径的热传导常数开展了测，并测了低温、JPEG和PTFE载入对碳纸直径路径热传导常数的信息化直接影响。在次测试之中所用的试样材质为冲绳中国国家队TPGH安120改型的碳纸，明信片碳纸的直径为370μcm，被测试样由6层碳纸分成，总直径为2.22 厚度。次测试低温区域为安50~120℃，压缩力形状最主要为1.6 熔点。如所断定的那样，在碳纸擅自处理过程和经PTFE处理过程过的相同情况，随着JPEG降低，热传导常数降低。此外，他们还通过观察到低温的下降致使直径路径热传导常数降低。这种犯罪行为与面内热传导常数深入研究[8]的测结果成形对比，证明玻璃纤维的绝热带有路径特异性。3.1.3. 平衡状态法则应用领域之中存有的原因和普遍性迄今GDL直径路径热传导常数测的大多数都是改用平衡状态量度，从文献资料媒体报道上来看前提都是改用再行架设的次测试科学仪器。平衡状态法则的最主要特色是理论数学模型直观，这通常误解了很多此新方法的应用程式。因为平衡状态法则理论数学模型所敦促的最小值相当严酷且做到完成度大，要够对树脂类材质热传导常数正确测必需相当精细的制品研发和繁复的测定流程，所以很多国内普及化平衡状态法则次测试科学仪器通常很高昂，而这些通常是再行架设科学仪器最不易相反的决定性章节，由此造成了的结果就是测试数据波动大和偏差大，相同文献资料通常都会给出同样的论点。迄今，之前想法了商业化决心以采用平衡状态法则了解到JPEG对直径路径热传导常数的直接影响。用平衡状态法则Khandelwal和Mench[3]测了低温在+26~+73℃区域内对TORAY碳纸热传导常数的直接影响，他们调查结果了热传导常数随低温下降而提高。他们的测是在2MPa的压缩力下开展，该压缩力形状代表人着碰触热阻最优化的阻力。在同一项深入研究之中，他们还测了Teflon对SIGRACET碳纸处理过程的直接影响，并证明在碳纸上加进PTFE都会大幅提高其热传导常数。在文献资料[9~16]之中还深入研究了JPEG和加进PTFE对多个供应商碳纸的总热传导常数的直接影响，通过观察到的一般态势是直径路径热传导常数随着JPEG阻力的降低而降低，这主要归结玻璃纤维间总碰触热阻的提高。在Burheim等人的深入研究之中[11]，他们深入研究了JPEG、直径、PTFE和冰层对碳纸的直径路径热传导常数的直接影响，他们调查结果问道，加进PTFE都会致使主体热传导常数提高，而JPEG和冰层都会致使这种效能降低。此外，他们的主要通过观察之一是带有相同直径的TORAY用纸推测成相同的导热性，他们将这一辨认出主要毫无疑问这种碳纸的研发流程，而且他们推论薄的试样是通过将较较厚的试样封装在独自而材质的。在Sittw等人的深入研究之中[16]媒体报道了，尽管作用于的阻力达5.5熔点，但辨认出TORAY碳纸的热传导常数与JPEG阻力毫无关系，他们看来这种态势主要是由于通过热空气的热传递引来的，尽管其热传导常数少于晶体玻璃纤维的热传导常数。相比较的是，根据TORAY材质的尺寸表达式，不考量印刷直径时，TORAY碳纸直径路径热传导常数在常压顶上1.7 R/mK。并未关于TORAY所采用的量度的披露讯息，此外，在已刊登的文献资料之中关于得到该值所需要的JPEG阻力存有极大差异性。例如，根据Khandelwal和Mench和Burheim等人的深入研究[8,11]，JPEG阻力对主体热传导常数有显着直接影响，而在引文之中可以说明了这种情形其实[17~20]。通过对大量文献资料开展数据分析，辨认出在液体传播层（GDL）直径路径介电常数次测试之中很多深入研究的机构可选择平衡状态法则测热传导常数，主要出于不限几多方面的考量：（1）同时讲求液体传播层试样面内路径热传导常数的次测试。（2）同时讲求液体传播层试样直径路径密度的次测试。（3）可开展科学仪器构造扩充以讲求树脂试样面内路径密度和热传导常数的次测试。由于在平衡状态法则次测试科学仪器研制出流程之中，欠缺对次测试数学模型和最小值的深刻理解，欠缺科学仪器其设计和全球定位系统研发的技能，欠缺测定和合格科学仪器的新技术，以及平衡状态法则自身存有的普遍性，这些亦会造成了平衡状态法则次测试科学仪器对树脂热传导常数测导致不大偏差，使得树脂刺物理性能变化规律很不易冲毁在科学仪器的系统误差内。从未有过各种平衡状态法则次测试科学仪器，在树脂材质直径路径热传导常数次测试应用领域之中特别是在的原因以及的测试固有的普遍性主要发挥在不限几个多方面。（1）温度传感器的可选择：低温测的可靠性差是迄今平衡状态法则树脂热传导常数测的最更为严重原因。低温测牵涉到汇入树脂试样直径路径热辐射测和树脂试样直径路径上两个颗粒上的相对运动，因此低温测对热传导常数和热阻测准确度展现出关系到。尽管在平衡状态法中低温测可以是相对于型式（温差值），但对温度传感器的精确度、安全性和连续性敦促相当较高。绝大多数订制平衡状态法则科学仪器少见改用细径铠装太阳能电池开展测温，改用细径主要是为了降低铠装太阳能电池金属和导管造成了的垂直通风重大损失。而太阳能电池是一种测温准确度很差的温度传感器，在常压一处更易引来不大偏差，所以太阳能电池的测温准确度勉强符合要求。但如果可选择准确度适当的阻抗温度传感器，则都会变小感应器体积，造成了相当大的导向偏差，同时都会降低感应器自身热传导造成了的通风重大损失。（2）温度传感器的测定和要点：温度传感器除了在装设年前必需开展自身测定外，因为温度传感器还牵涉到热辐射测和试样光度的估算，装设后的温度传感器还必需开展一系列的因特网测定来对感应器和控制系统做正确的检验和适当的修订。另外，为了以防温度传感器接头背著了的垂直热损，必需服务设施专门从事用做太阳能电池接头的刺防护装置，这必将使得整个测控制系统非常复杂。PH D5470只是注意到了一般性的规章，并并未简要的详细描述，这方面章节在PH C177之中展现出叙述以及试验中合格证明流程。（3）对于树脂直径路径热传导常数次测试，树脂试样直径，同样是因特网外露时的直径敦促微小性要好，这就对测控制系统的飞轮旋转的机构和因特网直径测的机构指出相当较高的敦促，相对速度、直角度和相对速度测将近要超出微米单项准确度，否则很不易在载入阻力流程之中使得树脂试样导致垂直而造成了极大的热阻和热传导常数极小。同时，还必需次测试科学仪器在整个生殖内显出这个全球定位系统。（4）综上所述，可以将平衡状态法则热传导常数和热阻测控制系统等效视作是一个准确度较低的用者螺旋形千分卡尺，相对速度及其直径测准确度将近胜过10微米，而且还要保障直角度，同时还要布设上多只温度传感器及其有意和直接刺防护装置。所有这些亦会使得附加的平衡状态法则次测试科学仪器比较繁复，在取材、其设计和制品创作中要极为审慎，并经过一系列繁复的测定和合格试验中后，科学仪器才能情况下采用。迄今我们见到的国内大多数订制的平衡状态法则次测试科学仪器，包含国内外一些科学仪器产品生产线的一些廉价的平衡状态法则次测试科学仪器，情况下不属于教学活动类科学仪器，确实受不了标准的合格证明的检查，不能或许在教学科研生产线之中开展正确测，使得很多材质形态及其变化规律通常冲毁在相当大的次测试偏差区域内。3.2. 短周期法则短周期法则不同于平衡状态法则必需所致载入一个不大的梯度，短周期法则测时只是在平衡状态试样上作用于一个1℃约的表面低温环流，测由于低温环流所引来的低温波幅或增益波动，飞行测试更为快捷，次测试最小值更为吻合于树脂材质的主观采用生存环境，单独给予的测结果通常是刺系数。尽管短周期法则假说和自动化错综复杂，但测控制系统极为直观，可以单独安放在各种实际上应用环境之中开展次测试，同样符合于流失流程之中树脂材质效能的同步减小合格。在国际标准化组织 22007规范的测试之中，非常进一步的对各种短周期法则做了规章。但针对液体传播层（GDL）直径路径热传导常数在阻力载入流程之中的次测试，非常适当的短周期法是低温波法和激光器红光法则。由于短周期最新消息法则和三角形热量法则测的是尺寸热传导常数，不能清楚测直径路径热传导常数，相当适合于温度梯度GDL直径路径热传导常数次测试。3.2.1. 低温波法国际标准化组织 22007安3规章了一种低温佩一原理[21]，用做确切树脂和塑料板在整个直径路径上的刺系数。低温波法是一种通过测试样前后颗粒间低温佩的折射来测较厚而扁平试样直径路径刺系数的新方法。采用在试样两个颗粒上岩屑或碰触的电路，一个作为冷却系统，通过沟通焦耳搅拌导致低温佩，另一个作为仪器来检查低温佩。国际标准化组织 22007安3之中注意到了低温波法测控制系统左图，如图3安3下图，同时还注意到了单独岩屑到树脂试样前后颗粒上的冷却系统和感应器器件的下面，如图3安4下图。从上述详细描述之中可以说明了，低温波法测控制系统包含彼此遭遇的质冷却系统和温度传感器，试样装设在它们间。向冷却系统给予较弱的正弦波发热量频率，在试样颗粒上导致低温佩。温度传感器是一种高灵敏度阻抗感应器，它采用四轮驱动滤波器在将较弱频率离开锁相滤波器之后对其开展扫描。通过观察到的低温频率是感受到低温佩和时代背景低温频率的结合，例如生存环境的低温。在沟通测之中，追踪扫描的一个灵活性是必须提炼和数据分析频率中仅一个选定Hz矢量的波动，平衡常压波动的直接影响（偏差的主要缺少）以及噪音化学成分做到高灵敏度测。通过将实际上作用于的低温佩波幅受限制在1℃少于或更为较高，可以有效率抑制作用雷暴和紫外线，并保障大部分不破损试样。此外，如果改用较小的感应器体积则可辨别更为小试样范围内的刺系数。由此可以说明了，在试样的夹持、直径操控和测多方面，低温波法与平衡状态法则基本一致，低温波法也可以在测流程之中对试样载入一定的阻力，但低温佩规律妨碍了平衡状态法则低温和热辐射测多方面的繁复原因，并改用沟通搅拌和锁相扫描关键技术可以有效率的提炼测频率和降低偏差，可以对树脂材质开展高灵敏测。低温波法对树脂刺效能次测试展现出突出劣势，Morikawa和Hashimoto[22]改用此新方法对烷烃部族聚酰亚胺树脂直径路径刺系数开展了测，得到了10~570K低温区域内直径区域为0.1~300μcm的树脂刺系数。但从所示3安4下图的试样合成之中可以说明了，必需在树脂试样的两个颗粒上开展繁杂的岩屑陶瓷处理过程，这突出约束了低温波法的应用于，这也是国际标准化组织 22007安3低温波法规范颁行这么长期以来明确并未推动采用的主要情况。3.2.2. 激光器红光法则在国际标准化组织 22007安4对激光器红光法则也做的规章[23]。激光器红光法则的理论是采用较长总能量振幅（一般而言由激光器给予）光线试样的正面，并采用可见光探测历史记录试样上方的更进一步低温下降。从试样上方的低温安一段时间椭圆的圆形和试样直径，可以确切试样的热扩散赴援。对于带有多孔或光亮特性的树脂材质，它们需要在次测试年前开展涂覆以保障分别在年前左边开展渗入和试射。激光器红光法则测理论和试样颗粒处理过程如图3安5下图。激光器红光法则最主要的特色认碰触测，很不易开展各种低温下的次测试，因此激光器红光法在树脂刺物理性能次测试之中应用领域极为广为。但对于液体传播层（GDL）这种相同树脂材质的次测试，改用激光器红光规律存有不限原因：（1）液体传播层（GDL）是一种多孔材质，相较激光器而言不属于玻璃材质，在改用激光器红光法则次测试是必需对GDL试样开展颗粒处理过程，必需铜质和不锈钢铝来开展透光处理过程，但这样的试样颗粒处理过程都会使薄膜材质通过表面张力离开GDL试样而对测结果造成了负面影响。（2）GDL树脂材质必需在受控阻力载入情况开展次测试，而平常的激光器红光法则测控制系统并不具阻力载入和攻击能力，由此使得激光器红光法则非常少用做GDL热传导常数的次测试。3.2.3. 短周期法则特色和应用领域之中存有的原因在树脂材质刺效能次测试多方面，平衡状态法则与短周期法则展现出突出区分和各自的相比较。平衡状态法是基于低温和热辐射属于不随一段时间波动的平衡态下开展次测试的一种新方法，测树脂材质刺效能前提是基于薄块体试样的次测试应用软件基础。而在树脂材质平衡状态法则飞行测试之中，由于试样直径的降低，附加的被测定频率（如低温和热辐射）附加的也都会增大，这使得在块体试样次测试之中一些相当突出的原因给予了扫描和凸起，如温度传感器准确度、热损直接影响和测颗粒准确度等。为了彻底解决因试样融化所造成了的一系列原因，就必需降低附加的常规举措来保障次测试实现最小值，从而造成了次测试的设备主体错综复杂，并必需开展一系列的测定证明合格试验中，但真实感相当极为突出。从另一个多方面来看，平衡状态法是在块体材质刺效能改进的发展紧紧的的测试，对于不大体积的块体试样次测试关键技术相当萌芽和不稳定的。为了开展树脂材质次测试，在平衡状态法上认真的任何岗位都是在发掘平衡状态法则的潜质，是对平衡状态法则次测试技能线路的少于开展促使的开拓，但或许是次测试技能少于，受到了平衡状态法则自身的约束，这种扩充空间内极为依赖于且真实感无法保障。这也是美国市场上并未可用做树脂材质刺效能次测试科学仪器的主要情况。短周期法则与平衡状态法则恰恰相反，短周期法是基于试样材质对刺鼓励实时积极响应的一种的测试，被测试样越薄，对刺鼓励的积极响应越大快速，所以短周期法则的内部是检查关系式随一段时间波动待发的原因。同时，在被测定试样对刺鼓励的更快积极响应流程之中，周遭和其他最小值的直接影响反而更加较大，这就是短周期法则次测试的设备通常比较复杂的主要情况。极为重要的是，随着关键技术的的发展，块体试样（同样是树脂材质）对刺鼓励的实时响应时间，在意味着的自由电子检查关键技术竟然都仅限于更快测基本概念，改用迄今的各种微电子方法很不易对刺鼓励积极响应开展更快和正确测。从另一方面解释，就是针对材质的刺效能次测试，短周期法则可以针对相同被测试样直径区域（响应时间）改用附加积极响应Hz区域的仪器和的设备来做到正确测，而迄今仪器的设备的次测试技能要不算将近树脂材质刺效能次测试的需求量。这就是短周期法则自身的最主要劣势，同时也是迄今美国市场上树脂材质刺效能次测试科学仪器大部分改用短周期法则的主要情况。短周期法则与平衡状态法则一样，在实际上应用领域之中都存有不限几多方面的基本特征原因：（1）因特网直径的微小持续性和正确测原因：试样体积越多，试样直径越小，直径微小性越无可保障。平衡状态法则由于要布设多只温度传感器而使得试样占地体积并未多少降低才行，所以在直径微小持续性保障上有一个比值。但短周期法在试样体积波动上则有极大空间内，短周期法则可以根据鼓励光和探测的体积来发生变化试样体积形状，试样可以够较大体积，如激光器红光法则试样体积可以够厚度5~12mm，低温波法试样体积还可以更为小，由此使得短周期法则更易保障试样直径的微小持续性以及因特网正确测。（2）碰触热阻原因：无论是平衡状态法则还是短周期法则，测之中亦会陷入碰触热阻原因，在树脂材质次测试之中都会较为突出。平衡状态法则彻底解决碰触热阻原因是通过测一系列不同制成和颗粒平衡状态但直径相同的试样，通过次测试结果算出碰触热阻。但对于树脂材质而言，一系列相同直径树脂试样无法制品创作，另外树脂直径微小持续性原因也都会造成了碰触热阻极小极大。因此无论是平衡状态法则还是短周期法则，改用衰直径量度次测试碰触热阻情况下称得上一种只好之言。在短周期法则飞行测试之中，可以将碰触热阻视作是另一种制成的试样树脂，整个次测试数学模型就可以视作是一个多层树脂构造的次测试原因。只要改用短周期法则测结果算出各低层试样的刺性能参数，就可以减轻碰触热阻的直接影响。随着短周期法则假说的的发展，迄今之前找寻多层构造解出的关键技术必需，还必需促使的模拟计算和试验中合格以证明此新方法的可靠性和安全性。（3）多层鞘原因：大多数树脂材质在实际上应用领域之中都是堆积在基材上，或是与其他树脂材质开展交叉后采用，描绘出单层构造并能用做测的树脂材质非常少，因此更为有应用领域重要性的是多层鞘的次测试原因，同样是对于多层鞘试样要必须次测试成各个单层树脂的刺表征表达式，同时还要考量压缩力等总体必需。多层鞘原因与碰触热阻原因相似，内部都是一个根据短周期法则测结果解出单层鞘讯息的科学研究原因。从上述短周期法则特色和存有原因之中可以说明了，对于树脂材质，同样是对于原子核互换鞘锂离子液体传播层树脂材质，短周期法则次测试之中极大的原因是要对每个被测液体传播层试样开展颗粒制品和处理过程，这或许都会变小次测试的完成度和开支。如果试样材质的弹性够而遭遇褶着和伸展，则都会无法研发适当的被测定树脂试样，因此树脂次测试之中被测定试样的创作和提炼依然是个非常头疼的原因。我们通过数据分析，对短周期法则次测试关键技术开展了更为透彻的深入研究，相比之下被测试样节目内指出了一种重新试验中新方法。这种分析方法就是不对被测试样上开展任何处理过程，将原先对试样颗粒的处理过程移到到两片基材上，通过两片基材把被测定试样夹持在该中心一段距离来超出试样颗粒处理过程的不同真实感。分析方法的理论如图4安1下图。针对相同的短周期的测试，这种优化后的短周期法则数学模型可以有相同构造型式，并带有不限几多方面的机能和特色：（1）对于低温波法而言，石墨烯就等同于所示3安4之中的侧板，可以将冷却系统、探测和阳极接头单独岩屑在侧板上，然后将被测定树脂试样领受在两块侧板间。这样不必要了对被测定试样的颗粒处理过程，通过之前创作固化的侧板对各种试样开展次测试。（2）不对试样开展颗粒处理过程，可以不必要单独在试样颗粒开展堆积薄膜流程之中薄膜材质离开多孔树脂对测结果的直接影响，这对于液体传播层这种多孔材质的热传导常数次测试尤为重要。（3）对于激光器红光法则而言，石墨烯材质为弹性光亮材质，鼓励层和探测器层为堆积在石墨烯材质颗粒的材料，然后颗粒在不锈钢铝层。这等同于将基本上对光亮试样的颗粒处理过程型式敛财到对石墨烯材质的颗粒熟睡处理过程。作为鼓励光的激光器振幅经过光亮的石墨烯材质遮蔽鼓励层使得鼓励层低温更快下降，同时能量跨过被测试样出发探测器层。探测器层的低温波动借此光亮石墨烯被探测检查，这个飞行测试与平常激光器红光法则完全一致，相同的是要考量能量在多层构造之中的传达，而不是基本上那样有数被测试样一层。在实际上树脂激光器红光法则飞行测试之中，经过颗粒处理过程后的试样，也不应按照多层构造开展自动化才能或许给予树脂试样的测结果。（4）改用新型构造型式的激光器振幅法则，举例来说妨碍了每次次测试树脂试样都必需开展颗粒处理过程的繁杂流程，认真多每次必需便在石墨烯颗粒不锈钢铝以降低发射率。（5）从假定来说，激光器红光法则也可以视作是低温波法的一种相同型式，平常低温波法是规律性刺鼓励和周期性频率检查，而激光器红光规律是单脉冲固定式的刺鼓励和单个温升频率检查。因此，如果将激光器单脉冲鼓励光更改为不间断激光器纳规律性采样，使得经过激光器按照一定周期性对鼓励层开展搅拌，这就等同于低温波法，但可以做到非碰触测。总之，改用短周期低温波法可以极好的开展JPEG生存环境下树脂材质的刺表征次测试。如果能彻底解决多层数学模型的单层刺性能参数的提炼原因，彻底解决碰触热阻的直接影响，低温波法将较为正确和新颖，同时也为激光器红光法则建起了更为广为的领域。(1) Zamel S, Litovsky S, Shakhshir G, la De. Measurement of in安network thermal conductivity of 金刚石 black diffusion video in the temperature length of?20℃ to+120℃[R]. Technology space, 2011, 88(9): 3042安3050.(2) Society International for Testing Small Committs, PH D5470安17 System Class method for Thermal Home Estate of ThermallyConductive Technical Insulation MOS, PH Global, North Conshohocken,SR, 2011.(3)Khandelwal R, Mench R R. DirectX measurement of through安network thermal conductivity and contact flow in fuel surface materials[R]. 期刊 of One Sources, 2006, 161(2): 1106安1115.(4) Sittw II, Himanen H, Mikkola R. Thermal conductivity and contact flow of compressed flow diffusion cell of PEM fuel surface[R]. Fuel Cells, 2008, 8(2): 111安119.(5) Karimi T, Ng Y, Teertstra S. Measurement of through安network effective thermal conductivity and contact flow in PEM fuel surface diffusion video[R]. Electrochimica Acta, 2010, 55(5): 1619安1625.(6) Society International for Testing Small Committs, PH E2584安14 StandardPractice for Thermal Conductivity of MOS Using w Thermal Capacitance(Slug) Calorimeter , PH Global, North Conshohocken,SR, 2007.(7) Zamel S, Litovsky S, Ng Y, la De. Measurement of the through安network thermal conductivity of 金刚石 black diffusion video for the temperature length from?50 to+120° B[R]. year journal of hydrogen space, 2011, 36(19): 12618安12625.(8) Zamel S, Litovsky S, Shakhshir G, la De. Measurement of in安network thermal conductivity of 金刚石 black diffusion video in the temperature length of?20° B to+120° B[R]. Technology space, 2011, 88(9): 3042安3050.(9) Ramousse R, Didierjean G, Sottin H, Maillet G. Estimation of the effective thermal conductivity of 金刚石 felts using as PEMFC flow diffusion layers. result R Therm Sci 2008;47:1e6.(10) Burheim H, Le PJS, Pharoah 德国空军, Kjelstrup G. Apollo situ measurements of through安network thermal conductivities in w polymer electrolyte fuel surface. R One Sources 2010;195: 249e56.(11) Burheim macOS, Pharoah 德国空军, Lampert R, Le PJS, Kjelstrup G. Years安network thermal conductivity of PEMFC porous power layers. R Fuel PLC Sci Technol 2011;8:021013安1e021013安11.(12) Karimi T, Ng Y, Teerstra S. Measurement of through安network effective thermal conductivity and contact flow in PEM fuel surface diffusion video. Electrochim Acta 2010;55:1619e25.(13) Sadeghi S, Djilali S, Bahrami R. Effective thermal conductivity and thermal contact flow of flow diffusion layers in proton internal cell fuel active. Remix 1: Dynamic of compressive load. R One Sources; 2010.(14) Sadeghi S, Djilali S, Bahrami R. Effective thermal conductivity and thermal contact reisstance of flow diffusion layers in proton internal cell fuel active. Remix 2: hysteresis reaction under cyclic compressive load. R One Sources 2010;195:8104e9.(15) Radhakrishnan E, Li G, Kandilkar LR. Effective thermal conductivity of flow diffusion layers using in PEMFC: measured with guarded安ball安锯齿状 theory and predicted by w fractal theory. ECS Columbus 2010;33:1163e76.(16) Sittw II, Himanen H, Mikkola R. Thermal conductivity and contact flow of compressed flow diffusion cell of PEM fuel surface. Fuel Cells 2008;8:111e9.(17) TORAY Speci?cation, tw.fuelcell.的网站/techsheets/TORAY安TGP安R.page.(18) Zamel S, Litovsky S, Shakhshir G, Ng Y, Kleiman R. Measurememedia in the temperature length of 安20 to +120C. Appl Gas; 2011.(19) Litovsky S, Puchkelevitch S. Thermophysical properties of refractory materials, Original translation. ru:Metallurgy; 1982.(20) Volohov ST, Kasperovich MA. Monotonic heating regime models for the measurement of thermal diffusivity. For: Maglic MAN, Cezairliyan E, Peletsky L, editors. Compendum of thermophysical representation measurement models: recommended measurement techniques and practices, vol.2.Old Washington and Sydney: Plenum Times; 1989. vol. 429e454.(21) 国际标准化组织 22007安3, Plastics – Determination of thermal conductivity and thermal diffusivity – Remix 3: Temperature time control theory.(22) Morikawa R, Hashimoto S. Thermal diffusivity of aromatic polyimide thin films by temperature time control[R]. 期刊 of Technology Scientific, 2009, 105(11): 113506.(23) 国际标准化组织 22007安4, Plastics – Determination of thermal conductivity and thermal diffusivity – Remix 4: Beam Net theory.
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【热流计】原子核互换鞘锂离子液体传播层：直径路径热传导常数的测试深入研究
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